圖片來自視頻[Lecture 21 (EM21) -- Surface waves](https://www.youtube.com/watch?v=wIIABIU3tRw)
紅色波峰，藍色波谷
- n為折射率，對非磁性介質，n = \sqrt{ \epsilon_r }，即根號下相對介電常數(shù)
- 電磁波從波密(n大)到波疏(n小)介質，傳播方向（白色）與分界面法線（紫色）的夾角變大
- n大(波密)的介質中由于相對介電常數(shù)大，電磁波波數(shù)大（k = \omega * \sqrt{ \epsilon \mu}），而電磁波相速（即傳播速度 v_p = 1 / \sqrt{ \epsilon \mu}）小，波長( \lambda = 2*\pi / k)小
- 在圖中，n大的介質中波看上去比較密，是波長小的緣故
- 在入射角( \theta_1 )小于臨界角( \theta_c = \arcsin{ n_2 / n_1} )時，電磁波在交界面既有折射（透射），又有反射，圖中反射波并沒有畫出。而當入射角大于臨界角時，會發(fā)生全反射，但此時，介質2（透射區(qū)）中還存在透射波，即表面波（第三個入射情況），在法線方向上表面波按指數(shù)衰減，但與歐姆損耗引起的衰減不同，沿法線方向沒有能量損耗。
- 表面波一般集中在分界面附近，沿分界面?zhèn)鞑?/strong>。
