帶電粒子電磁場(chǎng)

第七章內(nèi)容

\qquad由下式：
\vec{E}=-\nabla\phi -\frac{\partial A}{\partial t}
\qquad引入電磁場(chǎng)標(biāo)勢(shì)\phi
\qquad這里的\phi已經(jīng)和靜電勢(shì)不同了
\qquad由\phi和A可以變Maxwell方程組為D'Alembert方程，推遲勢(shì)就是它的解

第九章內(nèi)容

  • 思路：先通過(guò)相對(duì)論矢量變換關(guān)系，得到推遲勢(shì)“Lienard-wiechert勢(shì)”，再通過(guò)下式計(jì)算電場(chǎng)磁場(chǎng)：

\begin{cases} \vec{E}=-\nabla\phi-\frac{\partial A}{\partial t}\\ \vec{B}=\nabla \times A \end{cases}

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