假設(shè)：速度球形空間，各項同性，沒有勢能，氣體分子不可區(qū)分每個微觀狀態(tài)出現(xiàn)的概率相等（玻爾茲曼原理） 一、理解速度分布函數(shù)和速度空間 速率分布是 意義（1） 速率v附近，單位區(qū)...
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麥克斯韋速度分布到速率分布 -
布拉休斯數(shù)值解
布拉休斯方程如下： 假設(shè)二階導(dǎo)數(shù)作為一階導(dǎo)數(shù)的斜率，做1階插值法迭代計算一階導(dǎo)數(shù)的值，叫做一階 這是一個非線性常微分方程，下面我們利用四階龍格庫塔方法來求解該方程，相當(dāng)于找了...
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空間熱阻表面熱阻及系統(tǒng)黑度的推導(dǎo)
標(biāo)簽（空格分隔）： 傳熱學(xué) 要點：注意J,q是未知數(shù)互相耦合，換熱量需要消去未知數(shù) 1.有效輻射的定義 在（9-12）中，J和q都是未知數(shù)，只有黑體輻射Eb是已知 2.輻射換...
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比擬理論與無量綱化導(dǎo)出特征數(shù)
忽略體積力，壓力的微分方程組如下： 1.無量綱化 ①連續(xù)性方程無量綱化 ②x方向上動量微分方程無量綱化 在(2)式中， 雷諾數(shù)通過對x方向上的動量方程無量綱化導(dǎo)出 （該方法是...
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5.7動量微分方程求積分得到積分方程
5.7動量微分方程求積分得到積分方程 標(biāo)簽（空格分隔）： 傳熱學(xué) 目標(biāo)：將流體外掠平板沿著0到積分直接得到邊界層的動量積分方程 1.將動量微分方程沿著對y積分 2.加入邊界層...
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5.5平板對流換熱動量積分方程與能量積分方程得到摩擦系數(shù)與Nu數(shù)5.5對流換熱邊界層積分方程推導(dǎo) 標(biāo)簽（空格分隔）： 傳熱學(xué) 邊界層對流換熱問題可以分別通過建立動量、能量積分方程進行分析求解 一.邊界層動量積分方程式及求解 兩種方法①邊界...
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5.4外掠平板層流換熱邊界無量綱微分方程式分析解簡述5.4外掠平板層流換熱邊界無量綱微分方程式分析解簡述 標(biāo)簽（空格分隔）： 傳熱學(xué) (1)把偏微分方程組變常微分方程組 (2)解速度場，再解溫度場，再得到局部換熱系數(shù)hx 引入...
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5.1對流微分方程組的精確解（假設(shè)過程不精確，解方程精確）1.方程組如下 在只有重力場的作用下，體積力 流動邊界層和熱邊界層的狀況決定了熱傳遞過程和邊界層內(nèi)溫度分布 2.采用邊界層理論分析數(shù)量級大小，對偏微分方程組進行簡化 數(shù)量級分...
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5.對流換熱微分方程組推導(dǎo)
對流換熱微分方程組 標(biāo)簽（空格分隔）： 未分類 1.在導(dǎo)熱階段，我們利用封閉系統(tǒng)的能量守恒(這里的大Q單位為焦耳，熱流密度的小q單位為瓦特每單位面積) 2.對流不封閉，區(qū)分 ...
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一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱微分方程——分離變量法掌握從非穩(wěn)態(tài)過渡到穩(wěn)態(tài)的感性認識 傳熱學(xué)-第三章-一維平壁笛卡爾坐標(biāo)系非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的分析解-分離變量法還有拉普拉斯、傅里葉轉(zhuǎn)換等方法，參考熱傳導(dǎo)專著 溫度分布和熱流量分布隨時間...
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導(dǎo)熱微分方程一般形式推導(dǎo)及變形
1.根據(jù)熱力學(xué)第一定律，封閉系統(tǒng)的能量守恒(這里的大Q單位為焦耳，熱流密度的小q單位為瓦特每單位面積) 2.假設(shè)微元體無體積變化且不對外做工,則 3.導(dǎo)熱沿著正方向dx,dy...
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高斯-賽德爾迭代求解線性方程組
使用范例 問題描述 為求解一個線性方程組，使用高斯賽德爾迭代法，采用歐幾里得距離判定是否收斂。精度delta為1E-9，最大迭代次數(shù)為20。 輸入形式 在屏幕上依次輸入方陣階...
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游戲開發(fā) minemine開發(fā) 1.前期準(zhǔn)備 1.1工具：VC，easyx 基礎(chǔ)知識：循環(huán)，數(shù)組，函數(shù) 1.2mine區(qū)地圖繪制 我們做一個9行9列的二維數(shù)組，-1和0代表有mine和無min...
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數(shù)據(jù)類型與表達式
C語言基本框架 關(guān)鍵字 標(biāo)識符 真假 2整型常量與整型變量 2.1八進制,十進制，十六進制常量的表示方法與輸出 2.2字符型常量 ASCII碼 0-9——48開始A-Z——6...